慣性モーメント















古典力学


F=ddt(mv){displaystyle {boldsymbol {F}}={frac {mathrm {d} }{mathrm {d} t}}(m{boldsymbol {v}})}{boldsymbol {F}}={frac {mathrm {d} }{mathrm {d} t}}(m{boldsymbol {v}})
運動の第2法則


歴史（英語版）























表・話・編・歴

















慣性モーメント
量記号
I
次元
L 2 M
SI単位
kg m2
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慣性モーメント（かんせいモーメント、英: moment of inertia）あるいは慣性能率（かんせいのうりつ）、イナーシャ I とは、物体の角運動量 L と角速度 ω との間の関係を示す量である。




目次






  • 1 定義


    • 1.1 ある軸まわりの慣性モーメント


    • 1.2 慣性主軸と主慣性モーメント




  • 2 計算例


    • 2.1 質点


      • 2.1.1 棒の両端の質量




    • 2.2 連続体


      • 2.2.1 円板


      • 2.2.2 リング状円板






  • 3 性質


  • 4 関連する物理量


  • 5 応用


  • 6 参考文献


  • 7 脚注


  • 8 関連項目





定義


質点系がある回転軸まわりに一様な角速度ベクトル ω で回転するとき、質点系の持つ角運動量ベクトル L は次のように書ける。



L=∑imi(ri×(ω×ri))=∑imi(ωri2−ri(ri⋅ω)){displaystyle {boldsymbol {L}}=sum _{i}m_{i}({boldsymbol {r}}_{i}times ({boldsymbol {omega }}times {boldsymbol {r}}_{i}))=sum _{i}m_{i}({boldsymbol {omega }}r_{i}^{2}-{boldsymbol {r}}_{i}({boldsymbol {r}}_{i}cdot {boldsymbol {omega }}))} boldsymbol L = sum_i m_i( boldsymbol r_i times ( boldsymbol omega times boldsymbol r_i )) = sum_i m_i( boldsymbol omega r_i^2 - boldsymbol r_i ( boldsymbol r_i cdot boldsymbol omega )) [1]



ここでmi は i 番目の質点の質量、ri は回転軸上の原点との相対座標である。


この式からわかるように、L は ω と向きは必ずしも一致しないが、 |ω| に比例する。つまり、 ω は線形変換 I により L に移される。よって、I は行列により表現することができ、以下のように定義できる。



(LxLyLz)=∑i(mi(ri2−xi2)−mixiyi−mixizi−miyiximi(ri2−yi2)−miyizi−mizixi−miziyimi(ri2−zi2))(ωxωyωz)=(IxxIxyIxzIyxIyyIyzIzxIzyIzz)(ωxωyωz){displaystyle {begin{pmatrix}L_{x}\L_{y}\L_{z}end{pmatrix}}=sum _{i}{begin{pmatrix}m_{i}(r_{i}^{2}-x_{i}^{2})&-m_{i}x_{i}y_{i}&-m_{i}x_{i}z_{i}\-m_{i}y_{i}x_{i}&m_{i}(r_{i}^{2}-y_{i}^{2})&-m_{i}y_{i}z_{i}\-m_{i}z_{i}x_{i}&-m_{i}z_{i}y_{i}&m_{i}(r_{i}^{2}-z_{i}^{2})end{pmatrix}}{begin{pmatrix}omega _{x}\omega _{y}\omega _{z}end{pmatrix}}={begin{pmatrix}I_{xx}&I_{xy}&I_{xz}\I_{yx}&I_{yy}&I_{yz}\I_{zx}&I_{zy}&I_{zz}end{pmatrix}}{begin{pmatrix}omega _{x}\omega _{y}\omega _{z}end{pmatrix}}}begin{pmatrix}L_x\L_y\L_zend{pmatrix} = sum_i begin{pmatrix}<br /> m_i (r_i^2-x_i^2) &- m_i x_i y_i & - m_i x_i z_i \<br /> - m_i y_i x_i & m_i (r_i^2-y_i^2) & - m_i y_i z_i \<br /> - m_i z_i x_i & - m_i z_i y_i & m_i (r_i^2-z_i^2)<br /> end{pmatrix} begin{pmatrix}omega_x\ omega_y \ omega_zend{pmatrix} = begin{pmatrix}I_{xx}&I_{xy}&I_{xz} \ I_{yx}&I_{yy}&I_{yz} \ I_{zx}&I_{zy}&I_{zz}end{pmatrix} begin{pmatrix}omega_x\ omega_y \ omega_zend{pmatrix}



この定義から、 I が対称行列であること、またその成分は二階のテンソルとして変換することがわかる。この二階のテンソル I を慣性モーメントテンソル、または簡単に慣性テンソルと呼ぶ[2]。


また、Ixx、Iyy、Izz を（それぞれ x、 y、 z 軸に関する）慣性モーメント係数（英: moment of inertia coefficient）と呼び、
Ixy、Iyz、Izx は 慣性乗積（英: products of inertia）と呼ぶ。



ある軸まわりの慣性モーメント


物体をある回転軸まわりに回転させたとき、ωと同じ向きをもつ単位ベクトルnをもちいると、回転軸にそった角運動量成分は次のように与えられる。



n⋅L=n⋅(Iωn)=n⋅(In)ω≡Iω{displaystyle {boldsymbol {n}}cdot {boldsymbol {L}}={boldsymbol {n}}cdot ({boldsymbol {I}}omega {boldsymbol {n}})={boldsymbol {n}}cdot ({boldsymbol {I}}{boldsymbol {n}})omega equiv Iomega } boldsymbol n cdot boldsymbol L = boldsymbol n cdot (boldsymbol I omega boldsymbol n) = boldsymbol n cdot (boldsymbol I boldsymbol n) omega equiv I omega



ここで、ω = |ω|は角速度の大きさである。


ここに与えられたスカラー量 I=n⋅(In)=∑imi(ri2−(ri⋅n)2){displaystyle I={boldsymbol {n}}cdot ({boldsymbol {I}}{boldsymbol {n}})=sum _{i}m_{i}(r_{i}^{2}-({boldsymbol {r}}_{i}cdot {boldsymbol {n}})^{2})}I = boldsymbol n cdot (boldsymbol I boldsymbol n) = sum_i m_i(r_i^2 - (boldsymbol r_i cdot boldsymbol n)^2) をその軸まわりの慣性モーメントと呼ぶ[3]。



慣性主軸と主慣性モーメント


慣性テンソル行列は実対称行列なので、適当な直交座標系 { e1, e2, e3 } を選ぶことで対角化（すなわち Ixy = Iyz = Izx = 0 と）することができ、そのときの座標軸を慣性主軸、慣性モーメント { I1, I2, I3 } を主慣性モーメントと呼ぶ。慣性主軸座標系では角運動量は


(L1L2L3)=(I1000I2000I3)(ω1ω2ω3){displaystyle {begin{pmatrix}L_{1}\L_{2}\L_{3}end{pmatrix}}={begin{pmatrix}I_{1}&0&0\0&I_{2}&0\0&0&I_{3}end{pmatrix}}{begin{pmatrix}omega _{1}\omega _{2}\omega _{3}end{pmatrix}}}{begin{pmatrix}L_{1}\L_{2}\L_{3}end{pmatrix}}={begin{pmatrix}I_{1}&0&0\0&I_{2}&0\0&0&I_{3}end{pmatrix}}{begin{pmatrix}omega _{1}\omega _{2}\omega _{3}end{pmatrix}}

と単純に表すことができる。



計算例



質点


N 個の質点がその相対位置を変えずにある回転軸まわりに回転運動する場合、その系のもつ回転軸まわりの慣性モーメントは、



I=∑imidi2{displaystyle I=sum _{i}m_{i}d_{i}^{2}}I = sum_i m_i d_i^2



で求められる。mi は i 番目の質点の質量、di は回転軸からの距離であり、di2=ri2−(ri⋅n)2{displaystyle d_{i}^{2}=r_{i}^{2}-({boldsymbol {r}}_{i}cdot {boldsymbol {n}})^{2}} d_i^2 = r_i^2 - (boldsymbol r_i cdot boldsymbol n)^2を満たす。


いま、質点 i が、回転軸から距離 di の位置で角加速度 dω/dt で運動する場合、質点 i の周方向の速度が vi = di ω となることから、質点 i が受けている力 fi は、


fi=midvidt=mididωdt{displaystyle f_{i}=m_{i}{frac {mathrm {d} v_{i}}{mathrm {d} t}}=m_{i}d_{i}{frac {mathrm {d} omega }{mathrm {d} t}}}f_i = m_ifrac{mathrm dv_i}{mathrm dt} = m_i d_i frac{mathrm domega}{mathrm dt}

となる。トルクの定義により、これに di を乗ずれば質点 i にはたらくトルク ti を求めることが出来る。すなわち


ti=difi=midi2dωdt{displaystyle t_{i}=d_{i}f_{i}=m_{i}d_{i}^{2}{frac {mathrm {d} omega }{mathrm {d} t}}}t_i = d_i f_i = m_i d_i^2 frac{mathrm domega}{mathrm dt}

となる。回転体の全ての質点にかかるトルクの総和が総トルク T だから、


T=∑iti=∑imidi2dωdt≡Idωdt{displaystyle T=sum _{i}t_{i}=sum _{i}m_{i}d_{i}^{2}{frac {mathrm {d} omega }{mathrm {d} t}}equiv I{frac {mathrm {d} omega }{mathrm {d} t}}}T= sum_i t_i<br /> =sum_i m_i d_i^2 frac{mathrm domega}{mathrm dt}<br /> equiv I frac{mathrm domega}{mathrm dt}

となる。



棒の両端の質量


重さの無視できる長さ L の棒の両端に、質量 m 、M の物体がくっついたものを考える。棒の適当な位置に回転の中心となる点を定め、そこから両端までの腕の長さをそれぞれ a、L - a とする。このとき、中心に対する慣性モーメント I は、


I=ma2+M(L−a)2=(m+M)(a−Mm+ML)2+mMm+ML2{displaystyle I=ma^{2}+M(L-a)^{2}=(m+M)left(a-{frac {M}{m+M}}Lright)^{2}+{frac {mM}{m+M}}L^{2}}I=ma^{2}+M(L-a)^{2}=(m+M)left(a-{frac {M}{m+M}}Lright)^{2}+{frac {mM}{m+M}}L^{2}

と、計算される。この式から分かるように、慣性モーメントは、中心（回転軸）のとり方によってその値が変わる。中心として系の重心をとったとき、慣性モーメントは最小となる。すなわちもっとも回しやすい。



連続体


連続体の慣性モーメントは、



I=∫Vr2dm=∫Vρr2dV{displaystyle I=int _{V}r^{2}mathrm {d} m=int _{V}rho r^{2}mathrm {d} V}I = int_V r^2 mathrm dm = int_V rho r^2 mathrm dV



で求められる。 r は中心軸からの距離、dm は微小質量、ρ は密度分布である。



Ixx=Ix=∫(y2+z2)ρdV,Iyy=Iy=∫(x2+z2)ρdV,Izz=Iz=∫(x2+y2)ρdV{displaystyle I_{xx}=I_{x}=int (y^{2}+z^{2})rho mathrm {d} V,quad I_{yy}=I_{y}=int (x^{2}+z^{2})rho mathrm {d} V,quad I_{zz}=I_{z}=int (x^{2}+y^{2})rho mathrm {d} V}I_{xx} = I_x = int (y^2+z^2)rho mathrm dV,quad I_{yy} = I_y = int (x^2+z^2)rho mathrm dV,quad I_{zz} = I_z = int (x^2+y^2)rho mathrm dV




Ixy=Iyx=−∫xyρdV,Iyz=Izy=−∫yzρdV,Izx=Ixz=−∫zxρdV{displaystyle I_{xy}=I_{yx}=-int xyrho mathrm {d} V,quad I_{yz}=I_{zy}=-int yzrho mathrm {d} V,quad I_{zx}=I_{xz}=-int zxrho mathrm {d} V}I_{xy} = I_{yx} = - int xyrho mathrm dV,quad I_{yz} = I_{zy} = - int yzrho mathrm dV,quad I_{zx} = I_{xz} = - int zxrho mathrm dV



剛体に対しては、慣性モーメントを質量で正規化して、円板、円筒などの幾何学形状だけで決まる定数式を算出して一覧表としておき、これに質量を乗じて慣性モーメントを算出することが多い。



円板


半径 a 、全質量 M の、一様な密度 ρ = M / πa2 をもつ円板の、中心軸まわりの慣性モーメントは



I=12a2M{displaystyle I={frac {1}{2}}a^{2}M}I={frac {1}{2}}a^{2}M



となる。


これは中心から半径 r 、幅 dr << r のリングの質量 dM を考えると



dM=2πrρdr{displaystyle mathrm {d} M=2pi rrho mathrm {d} r}mathrm dM=2pi r rho mathrm dr



より、このリングの慣性モーメント dI が



dI=r2dM=2πρr3dr{displaystyle mathrm {d} I=r^{2}mathrm {d} M=2pi rho r^{3}mathrm {d} r}mathrm dI = r^2 mathrm dM = 2pi rho r^3 mathrm dr



だから



I=∫0adI=2πρ∫0ar3dr=12ρπa4{displaystyle I=int _{0}^{a}mathrm {d} I=2pi rho int _{0}^{a}r^{3}mathrm {d} r={frac {1}{2}}rho pi a^{4}}I = int_0^a mathrm dI = 2pirho int_0^a r^3 mathrm dr = frac{1}{2}rhopi a^4



より求めることができる。



リング状円板


円板外半径 a 、くり抜き内半径 b 、全質量 M のリング状円板では、前出の dI を用いて



I=∫badI=2πρ14(a4−b4)=12πρ(a2−b2)(a2+b2)=12(a2+b2)M{displaystyle I=int _{b}^{a}mathrm {d} I=2pi rho {frac {1}{4}}(a^{4}-b^{4})={frac {1}{2}}pi rho (a^{2}-b^{2})(a^{2}+b^{2})={frac {1}{2}}(a^{2}+b^{2})M}{displaystyle I=int _{b}^{a}mathrm {d} I=2pi rho {frac {1}{4}}(a^{4}-b^{4})={frac {1}{2}}pi rho (a^{2}-b^{2})(a^{2}+b^{2})={frac {1}{2}}(a^{2}+b^{2})M}



となる。



性質






一般に、剛体の慣性モーメントは、剛体の質量に比例し、質量が軸から遠くに分布しているほど大きくなる。


また、回転軸が重心を通るとき慣性モーメントは最小値 IG をとり、軸が重心から距離 h だけ離れている場合、その軸の周りの慣性モーメント Ih は



Ih=IG+Mh2{displaystyle I_{h}=I_{mathrm {G} }+Mh^{2}}I_{h}=I_{{mathrm {G}}}+Mh^{2}



となる[4]。



関連する物理量



回転半径

慣性モーメント I は物体の質量 M に比例するから、
I=Mκ2{displaystyle I=Mkappa ^{2}}I=Mkappa ^{2}


と書くことができる。この κ は長さの次元を持ち、回転半径と呼ばれる[4]。

はずみ車効果

慣性モーメントと同じ意味を持つ物理量として、直径 D を用いて定義されるはずみ車効果 GD2 がある。

  • 重力単位系では、剛体の重量 G[kgf] と直径 D[m] を用いた量 GD2 をはずみ車効果と呼び、単位は [kgf m2] である。慣性モーメント I とは次元が異なり、GD2 = 4gI で換算する（g は重力加速度）[5][6][7]。

  • SI単位系では、剛体の質量 G[kg]と直径 D[m] を用いた量 GD2 をはずみ車効果と呼び、単位は [kg m2] である。慣性モーメント I と、GD2 = 4I で換算する[8][9][10][11][12]。





応用


工学での応用として、回転軸に慣性モーメントの大きい回転体を取り付けた装置をフライホイール（はずみ車）という。これは、回転速度の急激な変化を抑止したり、回転によるエネルギーを保存する目的で使用される。



参考文献



  • 戸田, 盛和 『力学』 岩波書店、1982年。ISBN 4-00-007641-8。

  • 谷腰, 欣司 『小型モーターのしくみ』 電波新聞社、2004年。ISBN 4-88554-775-X。

  • ゴールドシュタイン 『古典力学 (上)』 瀬川富士、矢野忠、江沢康生訳、吉岡書店〈物理学叢書 (11a)〉、1983年8月25日。ISBN 4-8427-0208-7。



脚注





  1. ^ (ゴールドシュタイン 1983, p. 248) 式(5-2)


  2. ^ (ゴールドシュタイン 1983, p. 254)


  3. ^ (ゴールドシュタイン 1983, p. 255) 式 (5-19)

  4. ^ ab(戸田 1982, pp. 167-175)


  5. ^ 谷腰欣司 『小型モーターのしくみ』 電波新聞社、2004年、24頁。ISBN 4-88554-775-X。 


  6. ^ 堀野正俊 『機械力学入門』 理工学社、1990年、97頁。ISBN 4-8445-2253-1。 


  7. ^ 谷腰欣司 『小型モータとその使い方』 日刊工業新聞社、1987年、21頁。ISBN 4-526-02147-4。 


  8. ^ 電気学会 電気規格調査会 標準規格 『JEC-2130　同期機』 電気書院、2016年、8頁。 


  9. ^ 日本工業標準調査会 『JIS B 0119 水車及びポンプ水車用語』 日本規格協会、2009年。 


  10. ^ 電気設備学会編 『電気設備用語辞典』 オーム社、2008年。ISBN 978-4-274-20962-8。 


  11. ^ モータ技術用語辞典編集委員会編 『モータ技術用語辞典』 日刊工業新聞社、2002年、52頁。ISBN 4-526-05034-2。 


  12. ^ 電気用語辞典編集委員会編 『電気用語辞典』 コロナ社、1997年、643頁。ISBN 4-339-00411-1。 




関連項目



  • オイラーの運動方程式

  • 断面二次モーメント

  • 慣性計測装置















































































回転運動と並進運動の対応一覧
量
 回転運動
 並進運動
力学変数
角度
θ{displaystyle {boldsymbol {theta }}}{boldsymbol {theta }}
位置
r{displaystyle {boldsymbol {r}}}{boldsymbol {r}}
一階微分
角速度
ω=dθdt{displaystyle {boldsymbol {omega }}={frac {d{boldsymbol {theta }}}{dt}}}{boldsymbol {omega }}={frac {d{boldsymbol {theta }}}{dt}}
速度
v=drdt{displaystyle {boldsymbol {v}}={frac {d{boldsymbol {r}}}{dt}}}{boldsymbol {v}}={frac {d{boldsymbol {r}}}{dt}}
二階微分
角加速度
α=dωdt{displaystyle {boldsymbol {alpha }}={frac {d{boldsymbol {omega }}}{dt}}}{boldsymbol {alpha }}={frac {d{boldsymbol {omega }}}{dt}}
加速度
a=dvdt{displaystyle {boldsymbol {a}}={frac {d{boldsymbol {v}}}{dt}}}{boldsymbol {a}}={frac {d{boldsymbol {v}}}{dt}}

慣性
慣性モーメント
I{displaystyle I}I
質量
m{displaystyle m}m
運動量
角運動量
L=r×p{displaystyle {boldsymbol {L}}={boldsymbol {r}}times {boldsymbol {p}}}{boldsymbol {L}}={boldsymbol {r}}times {boldsymbol {p}}
運動量
p=mv{displaystyle {boldsymbol {p}}=m{boldsymbol {v}}}{boldsymbol {p}}=m{boldsymbol {v}}
力
力のモーメント
N=r×F{displaystyle {boldsymbol {N}}={boldsymbol {r}}times {boldsymbol {F}}}{boldsymbol {N}}={boldsymbol {r}}times {boldsymbol {F}}
力
F{displaystyle {boldsymbol {F}}}boldsymbol{F}

運動方程式
dLdt=N{displaystyle {frac {d{boldsymbol {L}}}{dt}}={boldsymbol {N}}}{frac {d{boldsymbol {L}}}{dt}}={boldsymbol {N}}
dpdt=F{displaystyle {frac {d{boldsymbol {p}}}{dt}}={boldsymbol {F}}}{frac {d{boldsymbol {p}}}{dt}}={boldsymbol {F}}

運動エネルギー
12Iω2{displaystyle {frac {1}{2}}Iomega ^{2}}{frac {1}{2}}Iomega ^{2}
12mv2{displaystyle {frac {1}{2}}mv^{2}}{frac {1}{2}}mv^{2}

仕事
N⋅Δθ{displaystyle {boldsymbol {N}}cdot Delta {boldsymbol {theta }}}{boldsymbol {N}}cdot Delta {boldsymbol {theta }}
F⋅Δr{displaystyle {boldsymbol {F}}cdot Delta {boldsymbol {r}}}{boldsymbol {F}}cdot Delta {boldsymbol {r}}

仕事率
N⋅ω{displaystyle {boldsymbol {N}}cdot {boldsymbol {omega }}}{boldsymbol {N}}cdot {boldsymbol {omega }}
F⋅v{displaystyle {boldsymbol {F}}cdot {boldsymbol {v}}}{boldsymbol {F}}cdot {boldsymbol {v}}

ダンパーとばねに発生する力を
考慮した運動方程式
Iα+cω+kθ=N{displaystyle Ialpha +comega +ktheta =N}Ialpha +comega +ktheta =N
ma+cv+kx=F{displaystyle ma+cv+kx=F}ma+cv+kx=F






  • 表

  • 話

  • 編

  • 歴


古典力学のSI単位















































































































線形・直線運動の量 角度・回転運動の量
次元 — L L2
 次元 — — —
T
時間: t
s
absement: A
m s（英語版）
 T
時間: t
s
—
距離: d, 位置: r, s, x, 変位
m
面積: A
m2
 —
角度: θ, 角変位（英語版）: θ
rad
 立体角: Ω
rad2, sr
T−1
周波数: f
s−1, Hz
速さ（速度の大きさ）: v, 速度: v
m s−1
動粘度: ν,
比角運動量（英語版）: h
m2 s−1
 T−1
周波数: f
s−1, Hz
 角速度（の大きさ）: ω, 角速度: ω
rad s−1
T−2
加速度: a
m s−2
 T−2
角加速度: α
rad s−2
T−3
躍度: j
m s−3
 T−3
角躍度: ζ
rad s−3
M
質量: m
kg
 M L2
慣性モーメント: I
kg m2
M T−1
運動量: p, 力積: J
kg m s−1, N s（英語版）
作用: 𝒮, actergy: ℵ
kg m2 s−1, J s（英語版）
 M L2 T−1
角運動量: L, 角力積: ΔL
kg m2 s−1
 作用: 𝒮, actergy: ℵ
kg m2 s−1, J s
M T−2
力: F, 重さ: Fg
kg m s−2, N
エネルギー: E, 仕事: W
kg m2 s−2, J
 M L2 T−2
トルク: τ, 力のモーメント: M
kg m2 s−2, N m
 エネルギー: E, 仕事: W
kg m2 s−2, J
M T−3
yank: Y
kg m s−3, N s−1
仕事率: P
kg m2 s−3, W
 M L2 T−3
rotatum: P
kg m2 s−3, N m s−1
 仕事率: P
kg m2 s−3, W




































  • 表

  • 話

  • 編

  • 歴


テンソル

Glossary of tensor theory（英語版）
範囲 (Scope)











数学


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  • ユークリッド幾何学

  • テンソル代数

  • 微分幾何学

  • exterior calculus

  • テンソル解析

物理学 • 工学

  • 連続体力学

  • 電磁気学

  • 移動現象論

  • 一般相対性理論

  • コンピュータビジョン

    		•


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  • 抽象添字記法

  • テトラド表記（英語版）

  • ファン・デル・ヴェルデン表示

    		•
    テンソルの定義

  • テンソル空間

  • テンソル場

  • テンソル密度（英語版）

  • 曲線座標系におけるテンソル（英語版）

  • 混テンソル（英語版）

  • 反対称テンソル

  • 対称テンソル

  • テンソル作用素（英語版）

  • テンソル束（英語版）

    		•
    算法

  • テンソル積

  • 楔積

  • テンソルの縮約

  • 行列（2階テンソル）の転置

  • 添字の上げ下げ（英語版）

  • ホッジ双対

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  • 外微分

  • 共変外微分（英語版）

  • リー微分

    		•
    関連事項

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  • 基底


  • ベクトル、ベクトル空間

  • 多重ベクトル（英語版）

  • ベクトルの共変性と反変性

  • 線型写像

  • 行列

  • スピノール

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  • 微分形式

  • 接続形式

  • 測地線

  • 多様体

  • ファイバー束

  • 曲率形式

  • レヴィ・チヴィタ接続

  • アフィン接続

    		•
    有名なテンソル











    数学


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    • 捩れテンソル
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  • 角運動量

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    Surfing

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    Surfing From Wikipedia, the free encyclopedia Jump to navigation Jump to search This article is about stand-up ocean surfing. For other uses, see Surfing (disambiguation). "Surfer" redirects here. For other uses, see Surfer (disambiguation). Surfing A surfer at the Cayucos Pier, Cayucos, California Highest governing body World Surf League (WSL) Characteristics Mixed gender Yes, separate competitions Presence Country or region Worldwide Olympic Will debut in 2020 Surfing on the Gold Coast, Queensland, Australia Surfing is a surface water sport in which the wave rider, referred to as a surfer, rides on the forward or deep face of a moving wave, which usually carries the surfer towards the shore. Waves suitable for surfing are primarily found in the ocean, but can also be found in lakes or rivers in the form of a standing wave or tidal bore. However, surfers can also utilize artifi...
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